很好，沒錯，它將是一個電子的受主，它想要接收電子，接收電子密度。
圖像的空間分佈就代表了原子周圍的電子密度。
根據上部混合物帶發*推斷磁層電子密度。
給出了等離子體電子密度線*分佈和指數分佈時，雷達電磁波的頻率、電子碰撞頻率、等離子體密度對電磁波衰減的影響。
利用康普頓散*光子能譜可以重建物質的電子密度圖像。
組顳肌和咬肌肌纖維的電子密度規律*分佈較差。
且隨着基片偏壓值的增大，電子能量有緩慢的增加，而電子密度則顯著下降。
我們知道是兩個原子核之間的,電子密度保持兩個原子在一起成鍵的。
同樣的，這是反鍵軌道，你們看到當你有反鍵軌道的時候，兩個原子核中間的電子密度更小了。
這些公式把多普勒頻移與電離層及不均勻團塊的電子密度變化、層和團塊的運動速度以及地球磁場強度變化等參數直接聯繫起來。
激光深熔焊中側吹保護氣體方法用於降低等離子體中的電子密度抑制等離子體，TIG中活*焊劑也有吸收電子的作用。
腎近曲小管多數線粒體體積縮小，內腔皺縮，嵴模糊，基質電子密度增高。
那麼，當我們在討論電負*這一概念的時候，本質上我們討論的是一個原子的吸引能力，用來吸引另一個原子的電子密度的。
帶噴流再入假目標是戰略導**頭突防的一種重要手段，電子密度及其分佈是等離子體發生器實現飛行器隱身的關鍵。
此外，還有一種無外膜的、電子密度均勻的病毒顆粒，直徑爲46—60毫微米，平均爲52毫微米，這種顆粒出現在細胞核和胞質包涵體內。
紅藻澱粉電子密度顯著下降，逐漸解體；
電子密度梯度直接影響密度漲落，並透過雜質輻*與溫度漲落相互耦合，進而影響靜電勢漲落。
Anderson說：“高電子密度的等離子體使這種密封管具有如同金屬一樣良好的導電*能。”。
當我們討論相長干涉的時候，在兩個原子核之間有更多的電子密度。
因爲我們知道即使到了無窮遠處，儘管電子密度會變得非常非常非常小，但我們仍然有一定的電子密度，無論離原子核多遠。
當等離子體透明時，幾乎沒有光壓作用在等離子體上，因此電子密度幾乎不變。
比如，可能它的形式電荷爲負一，因爲在一定程度上它得到了這麼多的共用電子密度，那麼它現在就有了負的形式電荷。
鍵在鍵軸之上，和之下都有電子密度，但它們在z方向有節面，這是鍵軸的地方。
得到譜指數和不規則體的漂移速度後，可以進一步得到由外尺度、電子密度均方起伏和不規則體厚度三個參數組成的表達式的值。
研究表明，該病原體具有完整的細胞包膜，內部具有低電子密度擬核，在胞漿中以兩種類型存在-繁殖型和靜止型；
夜間進入極蓋區後，電子密度則很低。
根據上部混合物帶發*推斷磁層電子密度
利用康普頓散*光子能譜可以重建物質的電子密度圖像
給出了電子密度的隱式表達式和閾電壓的顯式表達式，它們都充分考慮了量子力學效應。
因此你可以想象出,這兩樣*質合起來就是電負*，也就是一個度量，關於一個原子,有多希望把另一個原子的電子密度拉過來的。
II型內分泌細胞的分泌顆粒中有電子密度較低、均質狀的核心，核心與界膜之間有狹窄的空暈。
因此他不能達到亞原子水平的分辨率，但是如果針尖能夠做到原子那麼厚，就可以得到圍繞原子內的電子密度。
它將成爲一個電子的接收器，且它想要接收電子和電子密度。
利用朗繆探針測量手段詳細研究了等離子體宏觀參數與電子溫度和電子密度的關係。
我們知道是兩個原子核之間的，電子密度保持兩個原子在一起成鍵的。
右圖中的球是圍繞碳原子的電子雲的圖像。它們分別是徑向對稱的球和中間有節點的雙扁球形狀，就像s和p原子軌道給出的電子密度圖。
皮質細胞均含豐富的溶酶體、線粒體和內質網，但不同部位的細胞所含的脂滴在數量、大小、形態和電子密度等方面存在差異。
圖示電子顯微鏡高倍視野下的高電子密度沉積物.
根據量子力學運動學方程的計算，無擾動的電子密度分佈在圖中以黃*顯示。
用此干涉儀測量了低氣壓脈衝放電產生的冷等離子體的平均電子密度隨時間的變化，取得了較爲滿意的結果。
因此，它就是度量一個給定原子有多麼,想把電子密度拉過來，可以說，從相鄰的一個原子那裏。
該模型用於化學非平衡尾流積分電子密度與NO_2化學發光輻*等參數的計算。
理論計算與實驗表明，雙預電離在提高主電極間初始電子密度方面存在着明顯的優越*。
本文根據經電子論藉助於電子密度匯出珀爾帖電動勢。
針對實際的過程特徵，合理地估計了反應停留時間、電子溫度、電子密度作爲模擬計算的輸入參數，建立了包含組分、化學反應式的反應動力學基本模型。
粗/雙線期，細胞的電子密度增加，細胞壁積累胼胝質，切斷大孢子母細胞與珠心細胞之間的胞間連絲，核糖體的數量增多，線粒體與質體的形態變得不易區分，呈現脫分化狀態。
