很好，没错，它将是一个电子的受主，它想要接收电子，接收电子密度。
图像的空间分布就代表了原子周围的电子密度。
根据上部混合物带发*推断磁层电子密度。
给出了等离子体电子密度线*分布和指数分布时，雷达电磁波的频率、电子碰撞频率、等离子体密度对电磁波衰减的影响。
利用康普顿散*光子能谱可以重建物质的电子密度图像。
组颞肌和咬肌肌纤维的电子密度规律*分布较差。
且随着基片偏压值的增大，电子能量有缓慢的增加，而电子密度则显著下降。
我们知道是两个原子核之间的,电子密度保持两个原子在一起成键的。
同样的，这是反键轨道，你们看到当你有反键轨道的时候，两个原子核中间的电子密度更小了。
这些公式把多普勒频移与电离层及不均匀团块的电子密度变化、层和团块的运动速度以及地球磁场强度变化等参数直接联系起来。
激光深熔焊中侧吹保护气体方法用于降低等离子体中的电子密度抑制等离子体，TIG中活*焊剂也有吸收电子的作用。
肾近曲小管多数线粒体体积缩小，内腔皱缩，嵴模糊，基质电子密度增高。
那么，当我们在讨论电负*这一概念的时候，本质上我们讨论的是一个原子的吸引能力，用来吸引另一个原子的电子密度的。
带喷流再入假目标是战略导**头突防的一种重要手段，电子密度及其分布是等离子体发生器实现飞行器隐身的关键。
此外，还有一种无外膜的、电子密度均匀的病毒颗粒，直径为46—60毫微米，平均为52毫微米，这种颗粒出现在细胞核和胞质包涵体内。
红藻淀粉电子密度显著下降，逐渐解体；
电子密度梯度直接影响密度涨落，并通过杂质辐*与温度涨落相互耦合，进而影响静电势涨落。
Anderson说：“高电子密度的等离子体使这种密封管具有如同金属一样良好的导电*能。”。
当我们讨论相长干涉的时候，在两个原子核之间有更多的电子密度。
因为我们知道即使到了无穷远处，尽管电子密度会变得非常非常非常小，但我们仍然有一定的电子密度，无论离原子核多远。
当等离子体透明时，几乎没有光压作用在等离子体上，因此电子密度几乎不变。
比如，可能它的形式电荷为负一，因为在一定程度上它得到了这么多的共用电子密度，那么它现在就有了负的形式电荷。
键在键轴之上，和之下都有电子密度，但它们在z方向有节面，这是键轴的地方。
得到谱指数和不规则体的漂移速度后，可以进一步得到由外尺度、电子密度均方起伏和不规则体厚度三个参数组成的表达式的值。
研究表明，该病原体具有完整的细胞包膜，内部具有低电子密度拟核，在胞浆中以两种类型存在-繁殖型和静止型；
夜间进入极盖区后，电子密度则很低。
根据上部混合物带发*推断磁层电子密度
利用康普顿散*光子能谱可以重建物质的电子密度图像
给出了电子密度的隐式表达式和阈电压的显式表达式，它们都充分考虑了量子力学效应。
因此你可以想象出,这两样*质合起来就是电负*，也就是一个度量，关于一个原子,有多希望把另一个原子的电子密度拉过来的。
II型内分泌细胞的分泌颗粒中有电子密度较低、均质状的核心，核心与界膜之间有狭窄的空晕。
因此他不能达到亚原子水平的分辨率，但是如果针尖能够做到原子那么厚，就可以得到围绕原子内的电子密度。
它将成为一个电子的接收器，且它想要接收电子和电子密度。
利用朗缪探针测量手段详细研究了等离子体宏观参数与电子温度和电子密度的关系。
我们知道是两个原子核之间的，电子密度保持两个原子在一起成键的。
右图中的球是围绕碳原子的电子云的图像。它们分别是径向对称的球和中间有节点的双扁球形状，就像s和p原子轨道给出的电子密度图。
皮质细胞均含丰富的溶酶体、线粒体和内质网，但不同部位的细胞所含的脂滴在数量、大小、形态和电子密度等方面存在差异。
图示电子显微镜高倍视野下的高电子密度沉积物.
根据量子力学运动学方程的计算，无扰动的电子密度分布在图中以黄*显示。
用此干涉仪测量了低气压脉冲放电产生的冷等离子体的平均电子密度随时间的变化，取得了较为满意的结果。
因此，它就是度量一个给定原子有多么,想把电子密度拉过来，可以说，从相邻的一个原子那里。
该模型用于化学非平衡尾流积分电子密度与NO_2化学发光辐*等参数的计算。
理论计算与实验表明，双预电离在提高主电极间初始电子密度方面存在着明显的优越*。
本文根据经电子论借助于电子密度导出珀尔帖电动势。
针对实际的过程特征，合理地估计了反应停留时间、电子温度、电子密度作为模拟计算的输入参数，建立了包含组分、化学反应式的反应动力学基本模型。
粗/双线期，细胞的电子密度增加，细胞壁积累胼胝质，切断大孢子母细胞与珠心细胞之间的胞间连丝，核糖体的数量增多，线粒体与质体的形态变得不易区分，呈现脱分化状态。
